一、光折变晶体热透镜效应中孤子传输与耦合特性的研究（论文文献综述）
郝晓飞,禹定臣,郝东山[1]（2010）在《Compton散射下光折变晶体中的孤子传输特性》文中提出应用多光子非线性Compton散射模型和耦合非线性薛定谔方程,研究了Compton散射下光折变晶体中的孤子传输特性,结果表明,光折变晶体热透镜效应的实质,是晶体内形成的光孤子与空间电荷场中的孤子传输与耦合的过程,其耦合特性不仅与两波导中的孤子的相对相位有关,而且与Compton散射有关。两波导中的孤子的相对相位相同或相反,散射都会使它们之间发生能量交换和交换能量的周期发生变化,从而使形成的孤子的轮廓变得模糊。即使光沿着晶体的光轴方向传输,也有发生双折射的可能性。
冯玺[2]（2009）在《光折变非线性表面波精确解研究》文中研究表明非线性光学是近代科学前沿最为活跃的学科领域之一。作为非线性光学一个分支的光折变非线性光学的研究已经从体扩展到面。光折变晶体非线性表面波的研究把非线性光学领域和正在不断发展的表面科学的领域紧密联系起来。国内外对光折变晶体非线性表面波的研究主要集中于:扩散机制下的光折变晶体非线性表面波和扩散——漂移机制下的光折变晶体非线性表面波。其中,对于扩散——漂移机制的光折变表面波的研究较少。迄今为止仍没有形成完整的理论体系,至于光生伏打机制下的光折变表面波还处于初步探索中。其大量工作仍然处于理论阶段,相对而言,实验上对其现象的观测比较少,应用技术有待开发。本文在对光折变表面波发生机制深入研究的基础上,按照光折变效应的三种形成机制对国内外光折变表面波的研究进行了分类归纳,并从理论方面和实验方面出发进行了详细阐述。重点研究了基于孤子自弯曲动态过程的光折变非线性表面波非线性薛定谔方程的建立,分别对建立的扩散机制下的非线性薛定谔方程和扩散——漂移机制下的非线性薛定谔方程进行求解,最终得到两种机制下光折变非线性表面波方程的精确解,并对得到的精确解进行说明和分析。利用精确解和SBN晶体的物理和光学参数得到光折变晶体非线性表面波的图,并对得到的图进行分析。
高成勇[3]（2008）在《钙离子掺杂的钨青铜型晶体铌酸锶钡的光学特性研究》文中提出具有钨青铜结构的铌酸盐晶体许多是优良的光折变材料,由于其内部存在大量的结构空位,因此可以通过分了设计和离子掺杂进一步提高此类晶体材料的质量或改变其各种性能（如晶体的光折变特性等）。近年来,这方面的研究异常迅速。CSBN((Ca0.28Ba0.72)x(Sr0.60Ba0.40)1-xNb2O6)晶体是由山东大学晶体材料研究所新近生长的一种具有钨青铜结构铌酸盐。经X-ray粉末衍射数据表明:CSBN系列晶体属于四方晶系,空间群为P4bm;具有非中心对称性,类似SBN结构。CSBN晶体内部含有A1,A2,B1,B2和C等结构空位,其中A1位和A2位被Ca2+,Sr2+,Ba2+部分填充,B1和B2位被Nb5+完全充满,而C位未被填充,属于非充满型结构。本文主要对(Ca0.28Ba0.72)x(Sr0.60Ba0.401-xNb2O6晶体的光学特性进行了系统研究。其中包括该晶体的晶格振动光谱特性（拉曼谱,红外吸收谱）及与之相关的热学特性,晶体双折射及偏振光干涉特性,光折变中心及光折变非线性,晶体的体光栅衍射特性和光学自相位共轭等。论文的主要工作包括如下几个方面:1、根据空间群理论计算分析了CSBN系列晶体的晶格振动模式。全面报道了该系列晶体在不同几何配置下的晶格振动谱,并对不同Ca2+掺杂的SBN晶体的晶格振动谱进行了分析比较。CSBN晶体属于钨青铜型晶体,其原胞中含有5个分子式的分子,理论上有135个基本晶格振动模式。本研究中利用激光拉曼散射技术测量了该晶体的室温拉曼光谱,采用傅里叶变换红外分光光度计测量了晶体的红外吸收谱。通过谱图分析,对CSBN各晶体与其他同构晶体类似的特征峰值分别予以确认。在拉曼光谱试验中采用六种配置状态,共观测到了55支简正模;红外吸收光谱试验中共观察到了5条红外谱线。实验中虽未能观察到三重简并的反对称伸缩振动模v3,但对八面体离子的其他四个简正振动模v1,v2,v4及v5进行了确认。对于谱线少的原因,文中分析认为除了样品制备因素外还应与晶体的形成过程有关:由Nb-O八面体络合成晶体时,晶体保持相对稳定,其它金属离子的作用很难改变其整体运动的特点,只产生局部影响;同时,空位的随机性造成晶体的无序,使谱线减弱,造成大波数范围频谱的本底隆起,这直接了影响到许多谱线的观测。2、系统地研究了CSBN各晶体的热学特性。CSBN各晶体表现出了特有的热学性质:沿c轴方向,在居里点下,CSBN各晶体随着温度的增加,表现出负的膨胀特性;高于居里点呈现正膨胀。沿a轴方向,随着温度的升高,该晶体产生热膨胀,其热膨胀系数为正值。CSBN各晶体a向和c向的热导率在居里点附近趋于相同,但偏离居里点表现出较强的各向异性:居里点以上c向的热导率随温度的升高大于a向的热导率;居里点以下c向的热导率小于a向热导率。此种特性的成因被认为是主要由于铌原子的热运动垂直于O—Nb—O链,从而降低了O—O链分离的可能所导致的。3、系统的研究了CSBN晶体的双折射及其偏振光干涉特性。在讨论晶体的双折射与结构的关系的基础上,测量了晶体在偏振光入射下的消光角。通过光心提取法测量了晶体的折射率及双折射率,测量精度达到10-4,并且确定出了激光入射波长为532nm的消光角中k值的大小,即:kCSBN75≈270;kCSBN50≈259;kCSBN25≈255。在未采用传统的偏光显微镜技术前提下,通过自行设计光路,研究了双折射晶体CSBN的锥光干涉特性。结合锥光干涉图,理论分析计算了平行光轴入射的晶体锥光干涉图中干涉级次变化的成因,干涉图由内向外疏密分布的规律以及垂直光轴入射的干涉图的形成原因等;探讨了不同掺杂对晶体的双折射特性的影响;讨论了晶体锥光干涉图随光锥入射角度的变化的规律,定性了小角度旋转晶体后黑色十字劈裂的成因。基于理论分析,利用计算机模拟实现了负单轴晶体的锥光干涉图。根据实验结果判定了文中所使用的CSBN系列晶体均具有良好的光学均匀性,其双折射率梯度均达到10-5。4、根据CSBN晶体的透射谱,研究讨论了CSBN晶体的光折变中心问题。文中通过CSBN晶体的透射谱,计算了该类晶体的在能带吸收边缘附近的衰减指数,分析了晶体的透射特性:CSBN75晶体的衰减指数比较大,代表晶体具有较大无序程度;晶体从396nm至768 nm,由于Ca2+掺杂加强了对该波段的吸收,并且在红光波段（675nm附近）出现了一个新的小吸收峰,相应深陷能级为1.84eV,与未掺杂的SBN透过曲线相比较,CSBN晶体的波长响应范围向红光和红外区扩展。由于在近红外波段,激发光子能量较小,此时的吸收光谱反映的是晶体内缺陷离子的振动特性,或晶体中浅陷阱能级的性质;同时,非计量化学比掺杂可引起Nb-O6八面体团簇周围电势分布的变化,这些因素已足以影响晶体的某些光学特性如晶体吸收特性。基于以上因素,通过分析认为:Ca2+掺杂虽然能够在一定的波长范围内加强了晶体的吸收,可以增强晶体的光折变效应,但Ca2+不可能充当光折变效应的中心。5、从不同的角度系统地研究了CSBN晶体的光致折射率变化的非线性特性。一方面,基于传统的Z-扫描技术进行了装置改进,实施开孔探测和去基模的方法同时进行测量,减少了接受光能的叠加效应,提高了测量灵敏度;利用此改进的技术,试验测定了CSBN25晶体的Z扫描曲线,并且计算了CSBN25晶体的非线性折射系数。另一方面,通过非偏振光写入的方法结合Michelson干涉仪研究了晶体的光致折射率变化特性,并且得到了有关晶体光折变特性的一个重要结论:在激光波长为632.8nm的情况下,CSBN25的折射率呈现正的增长趋势,即Δn＞0,晶体表现为自聚焦的特性。CSBN75的折射率呈现负的增长趋势,即Δn＜0,晶体表现为自散焦的特性;而CSBN50的光致折射率变化呈现特殊的变化趋势,在1min前CSBN50的折射率呈现正的增长趋势,即Δn＞0,1min后CSBN50的折射率呈现负的增长趋势,即Δn＜0;在CSBN50晶体中存在着自聚焦向自散焦的动态转化过程。偏振光写入的方法和非偏振光写入的方法的研究得到了同样的结论,文中对以上结论利用带输运模型理论及热自聚焦诱导光折变非对称自散焦理论进行了比较分析,并且通过分析指出:Feinberg的热自聚焦诱导光折变非对称自散焦理论对CSBN50晶体中观测到的光致自聚焦到自散焦现象的解释是适用的。另外,在此基础上首次研究了CSBN晶体的双折射率动态变化特性。在不同功率的激光入射条件下,定量的测试了CSBN晶体的双折射率变化,根据试验结果描绘了CSBN50中双折射率随入射功率及时间的变化特性曲线。6、以全新的角度研究了CSBN晶体的体光栅衍射特性。文中首先测试了不同偏振态写入情况下的晶体体光栅衍射效率,测试结果表明:不同偏振态入射光的体光栅衍射效率变化规律基本一致,e光的最大衍射效率远大于o光写入时的最大衍射效率,测得的衍射效率变化规律与Kukhtarev及Hong等人的理论符合较好。体光栅衍射效率的测试为该晶体在全息存储和光学信息处理领域的应用奠定了基础。其次,探讨了光折变晶体CSBN75和CSBN50在平面单色偏振光束入射条件下的自衍射特性。试验中发现当入射光偏振为异常偏振时,在远场屏上可观察到明显的自衍射现象并且衍射图形和晶体光轴成一定的夹角,不同掺杂的晶体其形成的夹角大小不同。自衍射起因于晶体噪音栅,文中根据平面光栅衍射理论系统地研究了CSBN75和CSBN50晶体的噪音栅特性,由试验结果确定出了噪音栅的波矢方向,并建立了上述两种晶体的噪音栅模型。显然,噪音栅模型的建构将对合理的限制和利用噪音栅具有较大的现实意义。在自衍射的前提下,实验观察并讨论了CBN28晶体的光感应光散射（光扇效应（前向散射光放大）及散射光锥）,并且分析了该光感应光散射的成因,即:晶体内的入射光,反射光及各向同性的散射光满足了一定的相位匹配条件,各向异性散射光与入射光及反射光分别写入噪音栅,光感应光散射现象是噪音栅波面叠加的结果。更换CSBN系列晶体进行试验,未发现如此强烈的光感应光散射,这说明不同化学计量比的掺杂会直接影响到光折变晶体的光折变特性。另外,还试验分析了汇聚光束入射条件下的晶体的远场衍射特性及其成因,确定了F.S.Chen等人在光折变晶体LiNO3中观察到的现象（即:光致类透镜效应）在CSBN晶体中同样存在。7、研究了CSBN晶体的光学自相位共轭及其应用。在试验中首次观察到了CSBN晶体中“奇异”的自泵浦相位共轭现象,并用“猫式互作用区”理论成功的解释了此种现象的产生机制:入射光束投射到晶体上时,会受到晶体内部的杂质,缺陷,甚至畴结构的散射作用形成多个方向的散射光,从而为晶体内部的四波混频及光扇效应创造条件。散射光和信号光的耦合以及扇形散射光之间的能量竞争,在晶体内部通过折射率的调制形成实时体相位光栅。当入射到晶体表面的光斑尺寸小于0.85mm时,反射光束被相位光栅所调制,从晶体的XOZ平面出射的光束为高频增强了的相位共轭光;当入射到晶体表面的光斑尺寸大于0.9mm时,两互作用区的相位共轭条件被破坏,此时出射的光斑仅为经YOZ平面出射部分和没有经过晶体的部分组成,实验结果表明CSBN75晶体是一种可被用作光学信息处理（如本文中利用此现象实现的光学图像边缘增强处理）的良好材料。另外,本工作中还测试了晶体的自泵浦共轭反射率及响应时间,实验发现CSBN75晶体器件具有较宽的角度响应范围,在很宽的角度范围内都可实现自泵浦相位共轭,掺杂浓度对晶体的光折变效应有较强的影响。
李金萍[4]（2006）在《稳态光折变空间光孤子的研究》文中研究表明本文主要对稳态光折变空间光孤子进行了理论和实验研究。从光折变原理出发，阐述了光折变空间光孤子的形成机理。理论上证明了稳态光折变空间光孤子的研究可以转化为屏蔽光伏孤子的研究。得出了一维稳态光折变空间光孤子的演化方程，在适当的条件下，这个方程可以得出亮、暗和灰孤子的解。 给出了中心对称光折变晶体中屏蔽孤子的高阶空间电荷场。当高阶项可以忽略时，这个电荷场就变为早前在中心对称光折变晶体中研究的屏蔽孤子的空间电荷场。研究了中心对称光折变晶体中屏蔽孤子的高阶非线性波动方程。在适当的条件下，这个非线性波动方程能够展示亮暗空间光孤子。应用光束传播的方法，对这些孤子的稳定性进行了讨论。表明在小的微扰下这类孤子是稳定的。 提出了有偏压光伏光折变晶体中存在着亮暗矢量孤子，应用光束传播的方法讨论了这些亮暗矢量孤子的稳定性。当σ>0和（β+α-δ）＞0时，在（β+α-δ）小于某一值的区域内，这些亮暗矢量孤子是稳定的，其中，σ是控制两光束强度的参数，β是与外偏压有关的参数，α和δ是与晶体的光伏系数有关的参数。当σ＜0和（β+α-δ）＜0时，在（β+α-δ）大于某一值的区域内，这些亮暗矢量孤子也是稳定的。 理论研究了在有偏压的光折变光伏晶体中稳态条件下的宽光束的一维调制不稳定性。通过全面的处理空间电荷场E0和考虑空间电荷场E0在局域和非局域条件下的区别，得到了一维的调制不稳定增长率。其中E0是与空间电荷场有关的一个常数，它依赖于外电场、光伏效应、光强与暗辐射之比。局域条件下的一维调制不稳定增长率可以从非局域条件得到。当光伏效应忽略时，一维调制不稳定增长率就是以前人们在光折变非光伏晶体中所研究的局域和非局域的调制不稳定增长率。当外电场缺乏时，预言了在开路和闭路条件下的光折变光伏晶体中局域和非局域的一维调制不稳定增长率。 利用相位掩模在LiNbO3∶Fe晶体中实验观察到了相干和部分非相干的一维和二维暗光伏孤子。据我们所知，这是首次在各向异性的光伏光折变晶体中实验
郝东山[5]（2003）在《光折变晶体热透镜效应中光孤子传输与耦合特性的研究》文中研究表明籍助耦合非线性薛定谔方程 ,分析了光折变晶体热透镜效应中光孤子传输与耦合特性 .结果表明 ,光折变晶体热透镜效应的实质就是光孤子耦合的结果 ,而光孤子传输与耦合的特性与光孤子的相对位相密切相关 .
郝东山[6]（2002）在《光折变晶体热透镜效应中孤子传输与耦合特性的研究》文中指出借助耦合非线性薛定谔方程,分析了光折变晶体热透镜效应中光孤子传输与耦合特性。研究结果表明:光折变晶体热透镜效应的实质就是光孤子耦合的结果,而光孤子传输与耦合的特性与光孤子的相对位相密切相关。
郝东山,刘安辉[7]（2002）在《光折变晶体热透镜效应中光孤子传输与耦合特性的研究》文中研究说明借助双波导孤子耦合模型 ,通过非线性薛定谔方程分析了光折变晶体热透镜效应中光孤子的传输与耦合特性 .研究结果表明 :光折变晶体热透镜效应的实质就是光孤子耦合的结果 ,光孤子传输与耦合特性与两波导中光孤子的相对位相有密切关系 .
宋艳生[8]（2011）在《基于二次电光效应的电控全息光开关的研究》文中认为超大规模的并行计算机系统要求其内部通信网络具有特别高的通信容量和速度。而与此同时传统的“电互连”方式在带宽、互连密度、时钟歪斜、功率损耗、抗干扰性等方面暴露出难以克服的缺陷,已成为并行机系统性能提高的严重障碍。光互连以光作为传递信息的载体,有望彻底解决高性能计算和超高速交换系统中普遍存在的电子瓶颈问题,实现通信系统中的大容量、高速率、低能耗的数据交换。在光互连系统中必须要解决的关键技术之一就是光交换,而光开关是光交换的关键器件。全息光开关凭借其高速度、高可靠性和高拓展性等优势,在光通信网络及超级并行计算系统中将有广阔的应用前景。光互连与光交换已成为近年来的研究热点。论文围绕应用需求,针对电控全息光开关器件及其控制系统的研制展开了理论与实验研究,所取得的结果主要有如下几个方面:1.论文对光互连与光交换技术的国内外发展进行了回顾与分析,重点综述了体全息存储与热固定技术、电控全息光开关器件等课题在近几年取得的一系列重要进展;对几类典型光开关的性能参数进行了分析与比较。2.根据电控全息光开关的技术原理,选择顺电相Mn: KLTN （0.25%, mol）晶体作为存储介质。分别对反射型和透射型体全息相位光栅的衍射效率进行了计算,分析了记录光入射角、光栅厚度和外加场强等参数对衍射效率的影响。结果表明,适当设置这些参数,有利于光栅衍射效率的提高。完成了亚微米体全息相位栅的记录实验,并获得了90.6%的高衍射效率。在全息光栅的读出实验中,验证了体光栅严格的角度选择性。3.将有限元方法应用于对光折变现象的研究。在记录光束之间存在能量耦合的情况下,利用FlexPDE程序对大调制度条件下的带输运模型进行了求解,研究了体全息光栅热固定过程中离子栅的形成,实时动态获取了各参量在晶体内部的空间分布及时间演化的图像。与其他数值求解方法相比,该方法大大降低了模型的求解难度。4.通过与电子栅的暗衰减规律进行类比,基于离子迁移的物理模型,从理论上建立了体全息光栅热固定寿命的模型,并推导了热固定寿命的解析表达式。分析讨论了离子栅寿命对光栅间距、保存温度以及离子浓度的依赖关系,结论与已有理论及实验结果相一致。设计实验完成了体全息光栅的热固定,验证了热固定寿命理论公式的正确性。5.将理论与实验相结合研究了电控全息光开关的时间响应特性。从理论上分析了引起电控全息光开关时间延迟的因素,通过测试获得了光开关实验系统切换光信号的边沿曲线。结果显示,本文所设计的光开关实验系统交换速度达到300ns。分析认为,该速度指标与理论值相比还有较大的提升空间。6.根据电控全息光开关的工作需求和时间响应特性,采用雪崩晶体管串与Marx级联电路相结合的方案,设计了可靠性强的高压高速脉冲控制信号发生器。利用PSPICE软件对电路进行了仿真,结果显示,利用所设计的电路可产生千伏级的纳秒脉冲控制信号,能较好的满足电控全息光开关的控制需求。在印刷电路板上将电控部分与开关模块集成,初步设计了一个2×2端口的电控全息光开关系统。
赵智刚[9]（2011）在《高功率端面泵浦基模固体激光器及光纤相位共轭镜改善光束质量研究》文中指出本论文的主要内容分为两个部分：高功率端面泵浦基模固体激光器和大口径锥度光纤相位共轭镜及其在高重频大能量MOPA激光系统中的应用。端面泵浦结构中,泵浦光采用会聚方式进入晶体,因此在晶体中形成了严重的热透镜效应。本文第二章采用解析方法对晶体内部的温度场进行求解,并通过计算光程差分布得到晶体热透镜焦距。分析了热透镜效应对基模输出功率的限制以及键合晶体在缓解晶体热效应方面所具有的优势。并通过实测热透镜焦距引出了晶体热透镜光焦度的非线性变化效应。泵浦耦合系统是端面泵浦方式中不可或缺的一部分,对泵浦光最后在晶体内的束腰位置以及光斑半径大小具有重要影响,我们通过数值方法计算了泵浦耦合系统中各个参量对其最终的成像位置以及光斑半径的影响,对我们的实验工作具有重要指导意义。能量传递上转换（ETU）效应作为一种光谱损耗机制,对强泵浦条件下的激光晶体具有重要影响。本文第三章对不考虑ETU效应和考虑ETU效应的端面泵浦固体激光器的速率方程理论进行了对比分析,指出ETU效应能够导致晶体上能级寿命的缩短、上能级反转粒子数的减少、激光器阈值的提升以及热转换系数的增大。将ETU效应与激光晶体内基模光斑半径随泵浦功率的变化关系综合考虑,解释了由ETU效应导致的激光晶体热透镜光焦度的非线性变化效应。最后指出通过选用大泵浦光斑和低掺杂的晶体可以有效地缓解ETU效应,获得更好的激光器输出性能。谐振腔作为将泵浦源和激光增益介质联系在一起的纽带,对基模输出功率和效率具有重要的影响。因此,本文第四章的第一部分在对热透镜腔和动态稳定腔的基本理论进行阐述后,结合实验工作,着重对平平非对称腔两臂长的作用、腔镜曲率的作用以及腔内补偿透镜的作用进行了分析。在第二部分中,重点阐述了球差效应的形成过程、度量方法及其对谐振腔输出激光光束质量的影响、对谐振腔本征模的影响、对最大泵浦功率的限制、对频率简并的影响等,并对球差效应的补偿和规避方法进行了归纳。第三部分中,我们在分析球差效应对谐振腔稳定区影响后,发现虽然它对对称平平腔仅影响稳定区的后沿,但是对非对称平平腔,则主要影响其稳定区Ⅰ的前沿,这样就会造成不同阶次横模稳定区的分离,所以我们提出了一种基于“热透镜球差效应+非对称平平谐振腔”致使不同横模稳定区分离的横模选择机制,这也是我们在实验中使用端面泵浦固体激光器获得高功率基模激光输出的理论前提。基于以上的理论分析,在实验上制备了：①、基于双端泵浦Nd:GdVO4晶体的36 W基模固体激光器；②、基于双端泵浦尺寸为3×3×（2+11+2）mm3的Nd:YVO4复合晶体的30W量级基模固体激光器,另外结合声光调Q技术可以使其稳定工作在200 kHz重复频率下；③、基于双端泵浦尺寸为3×3×（2+16+2）mm3的Nd：YV04复合晶体的50W量级基模固体激光器,结合声光调Q技术可以使其稳定工作在600 kHz重复频率下。优质基频光源的获得,为我们开展非线性光学频率变换方面的工作提供了坚实的基础。作为应用,我们对基于周期性畴极化反转掺镁铌酸锂（PPMgOLN）晶体的中红外光学参量振荡器进行了初步实验,在2.7μm和3.8μm波段均获得了大于3W的激光输出,在4.3μm波段也获得了小功率输出。基于受激布里渊散射（SBS）的相位共轭镜具有实时补偿激光放大器热畸变的功效。我们研制了一种可在高重复频率（1000 Hz）、大脉冲能量（40 mJ）条件下稳定工作的大口径锥度光纤相位共轭镜,并能达到最高70%的SBS反射率。实验研究了光纤端面质量以及泵浦脉冲宽度对相位共轭镜反射率的影响。对熔石英棒布里渊放大器从功率、时间、空间三个方面进行了系统实验研究,观察到了布里渊放大器中的增益导引和脉冲展宽两种新现象,并对其进行了解释。完成了一套带有大口径锥度光纤相位共轭镜的高重频、大能量MOPA激光系统。为了进一步扩展相位共轭镜的动态范围和可承受负载能力,设计了一种基于分离双池结构的全固态相位共轭镜系统,解决了以往没有解决的多束激光实现有效光学隔离的问题,并完成验证性实验。
石光[10]（2009）在《应用泵浦探测4F成像技术研究光学非线性动力学》文中指出在本论文中我们利用结合了傅里叶光学和非线性光学的泵浦探测4F成像技术研究了克尔液体、有机大分子和半导体的光学非线性动力学。我们利用高斯分解方法和零阶汉克尔变换方法对Z扫描理论进行了系统分析。我们发展了适于大非线性虚相移条件下的Z扫描技术。我们利用纳秒Z扫描技术在不同脉冲能量和激光器重复频率下研究了（t-Bu）4PcGaI/PMMA薄膜的光学非线性。在排除了热效应和高阶光学非线性后,我们利用大吸收和折射非线性的Z扫描理论确定了该薄膜的三阶非线性吸收系数和折射率。从非线性波动方程出发,我们应用简并泵浦探测4F成像技术研究了克尔液体CS2中的啁啾频率差双光束耦合。我们对泵浦光和探测光为垂直线偏振的情况进行了理论和实验上的研究。我们提供了适合解释实验的理论计算。我们发现了克尔液体中双光束耦合对光强和相位动力学信号的影响。在不同偏振态下的实验结果与受激瑞利翼散射的理论预期相符。在和受激瑞利翼散射相关的啁啾频率差双光束耦合理论的帮助下,人们可以利用泵浦探测4F成像技术同时确定光强依赖的非线性折射率,分子重新定向弛豫时间和激光器的线性啁啾系数。在皮秒脉冲激光532 nm波长下,我们利用泵浦探测4F成像技术研究了ZnPcBr4/DMSO溶液的光学非线性并且实现了激发态非线性折射的直接测量。这种最新技术能够提供高灵敏度并且可以同时提供材料系统的激发态吸收和折射动力学。当探测光在酞菁溶液中传播和强泵浦光相互作用时,我们测量了它的透过光强和相位改变。我们使用了分子能级模型去解释实验结果。在额外的纳秒激光开孔Z扫描测量的帮助下,我们明确地获得了和能级模型相关的光物理参数。我们也确定了纯DMSO光强依赖的折射率,它显示了一个正的并且小的值。另外,我们测量了分子的激发单重态和最低的三重态对非线性折射率的贡献。我们发现在ZnPcBr4/DMSO分子系统中,双光子吸收可以忽略。然而和基态吸收截面相比,单重激发态和三重激发态的吸收截面却相当大,同时系际跃迁时间相当短。我们将泵浦探测4F成像技术扩展到非简并领域,利用非简并导-价带理论系统地分析了半导体ZnSe和ZnS中的光学非线性动力学。我们的结果表明非简并泵浦探测4F成像技术可以用来确定半导体中超快的束缚电子非线性（例如多光子吸收和光强依赖的非线性折射）以及积累的自由载流子非线性（包括自由载流子吸收截面,折射体积和载流子寿命）。
二、光折变晶体热透镜效应中孤子传输与耦合特性的研究（论文开题报告）
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
本文主要提出一款精简64位RISC处理器存储管理单元结构并详细分析其设计过程。在该MMU结构中,TLB采用叁个分离的TLB,TLB采用基于内容查找的相联存储器并行查找,支持粗粒度为64KB和细粒度为4KB两种页面大小,采用多级分层页表结构映射地址空间,并详细论述了四级页表转换过程,TLB结构组织等。该MMU结构将作为该处理器存储系统实现的一个重要组成部分。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
三、光折变晶体热透镜效应中孤子传输与耦合特性的研究（论文提纲范文）
（1）Compton散射下光折变晶体中的孤子传输特性（论文提纲范文）
| 1 引言 |
| 2 孤子传输的机制 |
| 3 理论分析 |
| 4 数值模拟 |
| 5 结论 |
（2）光折变非线性表面波精确解研究（论文提纲范文）
| 致谢 |
| 中文摘要 |
| ABSTRACT |
| 目录 |
| 1 引言 |
| 1.1 研究的目的和意义 |
| 1.2 选题的背景 |
| 1.3 问题的提出 |
| 1.4 论文安排 |
| 本章小结 |
| 2 基础理论 |
| 2.1 光折变效应简介 |
| 2.1.1 光折变效应的物理机制及特点 |
| 2.1.2 光折变效应的主要特征 |
| 2.2 光折变晶体上的表面波产生 |
| 2.2.1 表面波的耦合波方程及解 |
| 2.2.2 常用的实现方法 |
| 2.3 钨青铜型铌酸盐——铌酸锶钡晶体的结构与特性 |
| 2.3.1 钨青铜型铌酸盐晶体的概念 |
| 2.3.2 铌酸锶钡(Sr_xBa_(1-x)Nb_2O_6,SBN)晶体的结构 |
| 2.3.3 SBN晶体的生长及极化 |
| 2.3.4 SBN晶体的光折变性能 |
| 2.3.5 SBN晶体在光折变方面的应用 |
| 本章小结 |
| 3 光折变表面波研究分类归纳及研究进展 |
| 3.1 引言 |
| 3.2 光折变表面波研究分类归纳 |
| 3.2.1 基于扩散机制的光折变表面波 |
| 3.2.2 基于扩散——漂移机制的表面 |
| 3.2.3 基于光生伏打机制的光折变表面波 |
| 3.3 光折变表面波应用进展 |
| 3.3.1 扩散——漂移机制下Bi_(12)TiO_(20)晶体的表面光放大 |
| 3.3.2 BiTiO_3晶体由光折变表面波激发的表面二次谐波 |
| 本章小结 |
| 4 光折变表面波理论及研究 |
| 4.1 引言 |
| 4.2 孤子自弯曲动态过程 |
| 4.2.1 孤子的基本概念 |
| 4.2.2 光学中的孤子 |
| 4.2.3 孤子的自弯曲效应 |
| 4.3 非线性薛定谔方程的建立 |
| 4.4 Hirota双线性方法 |
| 4.4.1 Hirota双线性方法的演变 |
| 4.4.2 Hirota双线性方法详述以及双线性导数的定义和性质 |
| 4.4.3 Hirota双线性方法的具体步骤 |
| 4.4.4 基于Hirota双线性方法的非线性Schrodinger方程新解 |
| 4.5 扩散机制下的光折变表面波理论的建立 |
| 4.6 扩散机制下的光折变表面波理论研究 |
| 4.6.1 扩散机制下光折变表面波方程的精确解 |
| 4.6.2 精确解探究 |
| 4.7 扩散——漂移机制下的光折变表面波理论的建立 |
| 4.8 扩散——漂移机制下的光折变表面波理论研究 |
| 4.8.1 扩散——漂移机制下的光折变表面波方程的精确解 |
| 4.8.2 精确解探究 |
| 本章小结 |
| 5 总结与展望 |
| 参考文献 |
| 附录 |
| 作者简历 |
| 学位论文数据集 |
（3）钙离子掺杂的钨青铜型晶体铌酸锶钡的光学特性研究（论文提纲范文）
| 目录 |
| Table of Contents |
| 摘要 |
| Abstract |
| 第一章 绪论 |
| §1-1 钨青铜型铌酸盐晶体研究概述 |
| 1-1-1 铌酸锶钡(SBN)晶体 |
| 1-1-2 铌酸锶钡钾钠(KNSBN)晶体 |
| 1-1-3 铌酸锶钡钙(CSBN)晶体 |
| 1-1-4 铌酸钡钙(CBN28)晶体 |
| 1-1-5 其他钨青铜型结构晶体 |
| §1-2 掺杂对钨青铜铌酸盐晶体结构及性能影响 |
| §1-3 非线性光折变效应 |
| 1-3-1 非线性光折变效应简介 |
| 1-3-2 钨青铜结构晶体的光折变性能 |
| 1-3-3 钨青铜结构晶体在光折变方面的应用 |
| §1-4 本论文的研究工作 |
| 参考文献 |
| 第二章 CSBN晶体的晶格振动光谱研究 |
| §2-1 引言 |
| §2-2 CSBN晶体的晶体结构和空间群分析 |
| 2-2-1 CSBN材料置备及结构 |
| 2-2-2 P4bm(C_(4v)~2)空间群分析 |
| §2-3 CSBN晶体的拉曼光谱 |
| 2-3-1 实验仪器、样品制备及实验配置 |
| 2-3-2 拉曼光谱结果分析及讨论 |
| §2-4 CSBN晶体的红外光谱 |
| 2-4-1 测试装置和方法 |
| 2-4-2 红外光谱结果分析及讨论 |
| §2-5 本章小结 |
| 参考文献 |
| 第三章 CSBN晶体的热学特性研究 |
| §3-1 引言 |
| §3-2 CSBN晶体的热物理性质 |
| 3-2-1 CSBN晶体的比热 |
| 3-2-2 CSBN晶体的热膨胀 |
| 3-2-3 CSBN晶体的热导率 |
| §3-3 本章小结 |
| 参考文献 |
| 第四章 CSBN晶体的双折射及其偏振光干涉 |
| §4-1 引言 |
| §4-2 CSBN晶体的双折射 |
| 4-2-1 晶体双折射与晶体结构的关系 |
| 4-2-2 CSBN晶体的双折射消光角的测量 |
| 4-2-3 CSBN晶体的折射率及双折射 |
| §4-3 晶体的偏振光干涉理论 |
| 4-3-1 晶片在正交和平行偏光镜下的干涉 |
| 4-3-2 晶片在聚敛偏振光下的干涉现象(锥光干涉图) |
| §4-4 CSBN晶体的锥光干涉 |
| 4-4-1 聚敛偏振光下的CSBN晶体的锥光干涉 |
| 4-4-2 试验结果分析及理论计算 |
| 4-4-3 CSBN晶体的光学均匀性 |
| §4-5 本章小结 |
| 参考文献 |
| 第五章 CSBN晶体的光折变中心 |
| §5-1 引言 |
| §5-2 光折变中心理论 |
| 5-2-1 光折变晶体的缺陷中心的形成 |
| 5-2-2 光折变中心的表征 |
| §5-3 CSBN晶体的透射特性及光折变中心 |
| 5-3-1 CSBN晶体的透射特性 |
| 5-3-2 CSBN晶体的吸收边及其衰减指数 |
| 5-3-3 Ca~(2+)掺杂CSBN的光折变中心判定 |
| §5-4 本章小结 |
| 参考文献 |
| 第六章 CSBN晶体的光折变非线性特性研究 |
| §6-1 引言 |
| §6-2 CSBN晶体的非线性折射率 |
| 6-2-1 三阶非线性相关理论 |
| 6-2-2 Z-扫描技术 |
| 6-2-3 基于Z-扫描技术的非线性折射系数测量 |
| 6-2-4 Z-扫描装置的改进及CSBN25的Z-扫描曲线 |
| §6-3 CSBN晶体的光折变非线性 |
| 6-3-1 非偏振光下基于Michelson干涉法的晶体光折变动态行为 |
| 6-3-2 偏振光写入的CSBN晶体的光折变动态行为 |
| 6-3-3 CSBN50晶体的自聚焦向自散焦的动态转换特性理论诠释 |
| 6-3-4 CSBN晶体的双折射率动态变化特性 |
| §6-4 本章小结 |
| 参考文献 |
| 第七章 钙离子掺杂铌酸盐体相位栅衍射特性研究 |
| §7-1 引言 |
| §7-2 CSBN晶体的体相位栅的衍射效率 |
| §7-3 平面单色光波入射下的CSBN晶体自衍射特性 |
| 7-3-1 实验装置及现象 |
| 7-3-2 平面单色光波入射下自衍射形状的理论分析 |
| 7-3-3 噪音相位光栅的理论模型 |
| §7-4 CBN28晶体的光感应光散射 |
| 7-4-1 CBN28晶体的扇形效应(前向散射光放大) |
| 7-4-2 CBN28晶体的散射光锥 |
| §7-5 聚焦光束入射下的CSBN晶体远场衍射现象 |
| 7-5-1 实验装置及现象 |
| 7-5-2 自衍射现象的成因 |
| §7-6 本章小结 |
| 参考文献 |
| 第八章 CSBN晶体的相位共轭特性研究 |
| §8-1 引言 |
| §8-2 相位共轭理论 |
| 8-2-1 自泵浦相位共轭 |
| 8-2-2 互泵浦相位共轭 |
| §8-3 CSBN晶体中"奇异"的自泵浦相位共轭 |
| 8-3-1 试验现象观察 |
| 8-3-2 试验现象理论分析 |
| §8-4 CSBN晶体的自泵浦相位共轭及其应用 |
| 8-4-1 自泵浦相位共轭的共轭反射率(SPPCM) |
| 8-4-2 自泵浦相位共轭响应时间 |
| 8-4-3 自泵浦相位共轭实现光学图像边缘增强 |
| §8-5 本章小结 |
| 参考文献 |
| 第九章总结 |
| §9-1 主要结论 |
| §9-2 主要创新点 |
| §9-3 有待进一步深入研究的问题 |
| 致谢 |
| 攻读博士学位期间发表的学术论文目录 |
| 攻读博士学位期间主持或参与的课题 |
| PAPER ONE |
| PAPER TWO |
| Acknowledgments |
| 学位论文评阅及答辩情况表 |
（4）稳态光折变空间光孤子的研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstact |
| 第一章 绪论 |
| 1.1 引言 |
| 1.2 光孤子的形成机理及研究状况 |
| 1.3 光折变空间光孤子的研究背景 |
| 1.3.1 克尔型孤子 |
| 1.3.2 饱和介质型孤子 |
| 1.4 光折变空间光孤子的研究进展 |
| 1.4.1 相干孤子 |
| 1.4.2 非相干孤子 |
| 1.4.3 孤子间的相互作用 |
| 1.5 调制不稳定性 |
| 1.6 本论文的研究内容及意义 |
| 1.6.1 内容 |
| 1.6.2 意义 |
| 参考文献 |
| 第二章 稳态光折变空间光孤子的基本理论 |
| 2.1 引言 |
| 2.2 光折变材料 |
| 2.3 光折变效应的动力学方程 |
| 2.4 稳态光折变空间光孤子的基本理论 |
| 2.4.1 动力学方程 |
| 2.4.2 空间电荷场及其演化方程 |
| 2.4.3 孤子解 |
| 2.4.4 讨论 |
| 2.5 小结 |
| 参考文献 |
| 第三章 有偏压中心对称光折变晶体中的空间孤子 |
| 3.1 引言 |
| 3.2 空间电荷场与非线性波动方程 |
| 3.3 孤子的解 |
| 3.3.1 亮孤子 |
| 3.3.2 暗孤子 |
| 3.4 小结 |
| 参考文献 |
| 第四章 有偏压光伏光折变晶体中亮暗矢量孤子的演化 |
| 4.1 引言 |
| 4.2 演化方程 |
| 4.3 数值解 |
| 4.4 解析解 |
| 4.5 特性 |
| 4.6 稳定性 |
| 4.7 小结 |
| 参考文献 |
| 第五章 有偏压光伏光折变晶体中宽光束的调制不稳定性 |
| 5.1 引言 |
| 5.2 时域调制不稳定性 |
| 5.3 空域调制不稳定性 |
| 5.4 稳态条件下准平面光波的一维调制不稳定性 |
| 5.4.1 理论模型 |
| 5.4.2 非局域条件 |
| 5.4.3 局域条件 |
| 5.4.4 特性 |
| 5.5 小结 |
| 参考文献 |
| 第六章 部分非相干暗光伏孤子的实验研究 |
| 6.1 引言 |
| 6.2 非相干孤子的基本理论 |
| 6.3 非相干暗孤子 |
| 6.3.1 研究背景及现状 |
| 6.3.2 形成机理 |
| 6.4 部分非相干暗光伏孤子实验 |
| 6.4.1 原理 |
| 6.4.2 装置 |
| 6.4.3 步骤及其结果 |
| 6.5 相干暗光伏孤子实验 |
| 6.5.1 装置 |
| 6.5.2 步骤及结果 |
| 6.6 分析与讨论 |
| 6.6.1 二者的区别 |
| 6.6.2 二者的联系 |
| 6.7 小结 |
| 参考文献 |
| 第七章 稳态光折变空间光孤子的应用 |
| 1.光控光 |
| 2.方向藕合器 |
| 3.图像传输 |
| 4.光孤子开关 |
| 5.其他应用 |
| 参考文献 |
| 第八章 总结与展望 |
| 8.1 总结 |
| 8.2 展望 |
| 攻读学位期间发表的论文 |
| 致谢 |
（5）光折变晶体热透镜效应中光孤子传输与耦合特性的研究（论文提纲范文）
| 0 引言 |
| 1 耦合模型 |
| 2 理论分析 |
| 3 结论 |
（6）光折变晶体热透镜效应中孤子传输与耦合特性的研究（论文提纲范文）
| 1 耦合模型 |
| 2 理论分析 |
| 3 结论 |
（7）光折变晶体热透镜效应中光孤子传输与耦合特性的研究（论文提纲范文）
| 1 双波导孤子耦合模型 |
| 2 理论分析 |
| 3 结论 |
（8）基于二次电光效应的电控全息光开关的研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 第一章 绪论 |
| §1.1 研究背景 |
| 1.1.1 光互连与光交换 |
| 1.1.2 全息光开关 |
| §1.2 国内外研究现状 |
| 1.2.1 光互连与光交换技术的进展 |
| 1.2.2 体全息存储与热固定技术的进展 |
| 1.2.3 电控全息光开关器件的研究进展 |
| §1.3 论文的主要研究内容及创新点 |
| 第二章 电控全息光开关的技术原理 |
| §2.1 光折变效应 |
| §2.2 克尔电光效应 |
| §2.3 布拉格衍射与电控全息技术 |
| 2.3.1 体全息存储与布拉格衍射 |
| 2.3.2 电控全息技术 |
| §2.4 本章小结 |
| 第三章 体全息相位光栅的记录与再现 |
| §3.1 存储介质 |
| 3.1.1 晶体的选择 |
| 3.1.2 晶体的加工 |
| §3.2 顺电相KLTN 晶体中体全息光栅的衍射效率分析 |
| 3.2.1 反射型体全息相位光栅的衍射效率 |
| 3.2.2 透射型体全息相位光栅的衍射效率 |
| §3.3 亚微米体全息相位栅的记录实验 |
| 3.3.1 实验装置 |
| 3.3.2 亚微米体全息光栅的写入 |
| §3.4 体全息相位栅的再现实验 |
| 3.4.1 衍射效率的测量 |
| 3.4.2 衍射效率与读出角的关系 |
| §3.5 本章小结 |
| 第四章 体全息相位光栅的热固定研究 |
| §4.1 热固定的动力学方程 |
| §4.2 耦合波理论 |
| §4.3 体全息相位栅热固定过程的数值模拟 |
| 4.3.1 FlexPDE 程序简介 |
| 4.3.2 基于FlexPDE 研究大调制度体全息光栅的形成 |
| §4.4 体全息相位栅的热固定寿命 |
| 4.4.1 离子栅寿命的理论模型 |
| 4.4.2 光栅间距对离子栅寿命的影响 |
| 4.4.3 离子栅寿命对温度的依赖关系 |
| 4.4.4 离子栅寿命对离子浓度的依赖关系 |
| 4.4.5 对理论模型的讨论 |
| §4.5 体全息相位栅的热固定实验 |
| §4.6 本章小结 |
| 第五章 电控全息光开关的时间响应特性 |
| §5.1 电控全息光开关的延时分析 |
| §5.2 电控全息时间响应的物理机制 |
| §5.3 电控全息光开关实验系统的交换速度 |
| 5.3.1 测量方法 |
| 5.3.2 实验结果 |
| 5.3.3 讨论 |
| §5.4 本章小结 |
| 第六章 电控全息光开关的控制系统 |
| §6.1 电控全息光开关控制信号发生器的设计 |
| 6.1.1 雪崩三极管的电触发导通与过压击穿导通 |
| 6.1.2 Marx 级联电路 |
| 6.1.3 高速高压脉冲信号发生器的设计 |
| §6.2 控制信号发生器的电路仿真 |
| 6.2.1 PSPICE 软件介绍 |
| 6.2.2 电路仿真结果 |
| §6.3 光开关系统的集成设计 |
| §6.4 本章小结 |
| 第七章 结论与展望 |
| §7.1 论文研究工作总结 |
| §7.2 论文研究的意义与展望 |
| 致谢 |
| 参考文献 |
| 作者在学期间取得的学术成果 |
（9）高功率端面泵浦基模固体激光器及光纤相位共轭镜改善光束质量研究（论文提纲范文）
| 致谢 |
| 摘要 |
| Abstract |
| 目录 |
| 第一章 绪论 |
| §1.1 选题的背景及意义 |
| §1.2 端面泵浦基模固体激光器发展概况 |
| §1.2.1 端泵基模固体激光器发展概况 |
| §1.2.1.1 国外发展情况 |
| §1.2.1.2 国内发展情况 |
| §1.2.1.3 发展状况小结 |
| §1.2.2 相关技术发展情况 |
| §1.2.2.1 直接泵浦技术 |
| §1.2.2.2 激光增益介质 |
| §1.2.2.3 谐振腔设计技术 |
| §1.2.3 端泵激光器发展趋势 |
| §1.3 基于SBS-PCM的激光系统 |
| §1.3.1 固体SBS-PCM |
| §1.3.2 带SBS-PCM的高重频MOPA激光系统 |
| §1.4 论文主要内容及研究成果 |
| §1.4.1 论文主要内容 |
| §1.4.2 研究成果 |
| 第二章 端面泵浦固体激光器的热效应 |
| §2.1 引言 |
| §2.2 晶体温度场分布计算 |
| §2.2.1 计算方法简介 |
| §2.2.2 单端泵浦计算结果 |
| §2.2.3 双端泵浦计算结果 |
| §2.3 热透镜焦距的计算 |
| §2.4 热透镜效应对基模输山功率的限制 |
| §2.5 键合晶体用于缓解热效应 |
| §2.6 激光晶体热透镜光焦度的非线性变化效应 |
| §2.7 本章小结 |
| 第三章 端面泵浦固体激光器基本理论及能量传递上转换(ETU)效应对其的影响 |
| §3.1 引言 |
| §3.2 端面泵浦耦合系统 |
| §3.2.1 耦合系统的计算 |
| §3.2.2 耦合系统球差的影响 |
| §3.3 端面泵浦固体激光器基本理论 |
| §3.4 能量传递上转换(ETU)效应 |
| §3.4.1 ETU效应简介 |
| §3.4.2 ETU效应对上能级寿命的影响 |
| §3.4.3 ETU效应对激光阈值的影响 |
| §3.4.4 ETU效应对小信号增益的影响 |
| §3.4.5 ETU效应对热负载系数的影响(静态) |
| §3.4.6 ETU效应导致的热透镜光焦度非线性变化效应(动态) |
| §3.4.7 ETU效应对重复频率的依赖关系 |
| §3.5 本章小结 |
| §3.6 附录 |
| §3.6.1 几个积分的计算 |
| §3.6.2 考虑ETU后计算阈值过程中的积分 |
| §3.6.3 考虑ETU后计算小信号增益过程中的积分 |
| 第四章 基模谐振腔设计与球差效应 |
| §4.1 引言 |
| §4.2 动态稳定腔 |
| §4.2.1 热透镜腔的动态工作特性 |
| §4.2.2 基模动态稳定腔 |
| §4.2.3 平平腔两臂长的作用 |
| §4.2.4 腔镜曲率的作用 |
| §4.2.5 腔内透镜或者曲率镜的作用 |
| §4.3 球差效应及其对谐振腔的影响 |
| §4.3.1 球差的形成与分析 |
| §4.3.2 球差效应的度量 |
| §4.3.3 球差效应对光束质量的影响 |
| §4.3.4 球差对谐振腔本征模的影响 |
| §4.3.5 球差对频率简并的影响 |
| §4.3.6 球差效应基模输出功率的限制 |
| §4.3.7 球差效应的补偿 |
| §4.3.8 球差效应的规避 |
| §4.4 球差与平平腔 |
| §4.4.1 球差对平平对称腔的影响 |
| §4.4.2 球差对平平非对称腔的影响 |
| §4.5 本章小结 |
| 第五章 激光二极管端面泵浦的高功率基模固体激光器及其泵浦的中红外光学参量振荡器实验研究 |
| §5.1 激光晶体的选择 |
| §5.2 激光二极管的选择 |
| §5.3 Nd:GdVO_4激光器实验研究 |
| §5.4 Nd:YVO_4激光器实验研究(小晶体) |
| §5.4.1 单端泵浦单端键合晶体 |
| §5.4.2 双端泵浦双端键合晶体 |
| §5.4.3 占空比和重复频率对调Q脉冲的影响 |
| §5.5 Nd:YVO_4激光器实验研究(大晶体) |
| §5.5.1 单端泵浦实验 |
| §5.5.2 双端泵浦实验 |
| §5.6 中红外激光器 |
| §5.6.1 2.7μm中红外激光输出 |
| §5.6.2 3.8μm中红外激光输出 |
| §5.6.3 4.3μm中红外激光输出 |
| §5.7 本章小结 |
| 第八章 应用高SBS反射率大口径锥度光纤相位共轭镜的千赫兹激光MOPA系统 |
| §6.1 引言 |
| §6.2 实验条件 |
| §6.2.1 单纵模种子激光器 |
| §6.2.2 MOPA激光系统 |
| §6.2.3 锥度光纤 |
| §6.3 SBS反射率和相位共轭初步研究 |
| §6.3.1 锥度光纤SBS反射率 |
| §6.3.2 400 Hz重频下双通结果 |
| §6.4 熔石英棒布里渊放大器 |
| §6.4.1 功率放大特性 |
| §6.4.2 脉冲压缩特性 |
| §6.4.3 增益导引特性 |
| §6.5 高SBS反射率锥度光纤PCM及其应用 |
| §6.5.1 光纤端面质量对反射率的影响 |
| §6.5.2 脉冲宽度对反射率的影响 |
| §6.5.3 1000 Hz重频下泵浦脉宽为15ns时的双通特性 |
| §6.6 组合系统概念的提出以及初步原理实现 |
| §6.7 本章小结 |
| 第七章 总结与展望 |
| §7.1 工作总结 |
| §7.2 论文创新点 |
| §7.3 工作展望 |
| 参考文献 |
| 博士在读期间发表的论文及参加的研究项目 |
（10）应用泵浦探测4F成像技术研究光学非线性动力学（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 第1章 绪论 |
| 1.1 课题背景 |
| 1.2 光学非线性动力学的研究现状 |
| 1.3 本论文研究的目的和意义 |
| 1.4 本论文的主要研究内容 |
| 第2章 大非线性相移下(t-Bu)_4PcGaI/PMMA 薄膜光学非线性的确定 |
| 2.1 引言 |
| 2.2 大非线性相移下的Z 扫描理论 |
| 2.3 实验结果与分析 |
| 2.4 本章小结 |
| 第3章 CS_2中双光束耦合光学非线性动力学 |
| 3.1 引言 |
| 3.2 简并双光束耦合泵浦探测4F 成像理论 |
| 3.3 实验结果与分析 |
| 3.4 本章小结 |
| 第4章 ZnPcBr_4/DMSO 中激发态光学非线性动力学 |
| 4.1 引言 |
| 4.2 有机分子能级模型理论 |
| 4.3 实验结果与分析 |
| 4.4 本章小结 |
| 第5章 ZnSe 和ZnS 中束缚电子和自由载流子光学非线性动力学 |
| 5.1 引言 |
| 5.2 非简并半导体导-价带理论 |
| 5.3 数值模拟与分析 |
| 5.4 本章小结 |
| 结论 |
| 参考文献 |
| 攻读博士学位期间发表的学术论文 |
| 致谢 |
| 个人简历 |
四、光折变晶体热透镜效应中孤子传输与耦合特性的研究（论文参考文献）
- [1]Compton散射下光折变晶体中的孤子传输特性[J]. 郝晓飞,禹定臣,郝东山. 量子电子学报, 2010(02)
- [2]光折变非线性表面波精确解研究[D]. 冯玺. 北京交通大学, 2009(12)
- [3]钙离子掺杂的钨青铜型晶体铌酸锶钡的光学特性研究[D]. 高成勇. 山东大学, 2008(01)
- [4]稳态光折变空间光孤子的研究[D]. 李金萍. 中国科学院研究生院（西安光学精密机械研究所）, 2006(06)
- [5]光折变晶体热透镜效应中光孤子传输与耦合特性的研究[J]. 郝东山. 信阳师范学院学报(自然科学版), 2003(01)
- [6]光折变晶体热透镜效应中孤子传输与耦合特性的研究[J]. 郝东山. 孝感学院学报, 2002(06)
- [7]光折变晶体热透镜效应中光孤子传输与耦合特性的研究[J]. 郝东山,刘安辉. 天中学刊, 2002(05)
- [8]基于二次电光效应的电控全息光开关的研究[D]. 宋艳生. 国防科学技术大学, 2011(03)
- [9]高功率端面泵浦基模固体激光器及光纤相位共轭镜改善光束质量研究[D]. 赵智刚. 浙江大学, 2011(07)
- [10]应用泵浦探测4F成像技术研究光学非线性动力学[D]. 石光. 哈尔滨工业大学, 2009(11)